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强磁场下量子阱中D～-中心的束缚态

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毕业论文范文题目：强磁场下量子阱中D～-中心的束缚态，论文范文关键词：强磁场下量子阱中D～-中心的束缚态
强磁场下量子阱中D～-中心的束缚态毕业论文范文介绍开始：
【论文摘要】：在量子阱中加磁场后的D~0中心和D~-中心的电子结构和性质是人们近年来研究的焦点。研究D~-中心各个态的束缚能，对于研究D~-中心各能级之间的跃迁和D~-中心的光学和磁光吸收、新型器件的研制与开发都有很大的意义。在磁场中的三维D~-中心和二维D~-中心在理论和实验上都已经有了一些研究，但尚未有人研究过在强磁场下量子阱中的D~-中心。如果磁场足够大，三维体材料中D~-中心有无穷多个束缚态，而二维D~-中心则只有四个束（文章此处忽略..）缚态存在。所以从理论上分析，D~-中心的束缚态应该是随着阱宽的变宽而越来越多。对于有限深量子阱来说，当阱宽趋于无穷大和零时都相当于三维情况(无穷深量子阱在阱宽趋于零时是二维情况)。我们在本文里研究的是方形量子阱里的D~-中心，计算了在量子阱中D~-中心的束缚态随着阱宽的分布，以期了解量子阱的势垒对磁场里D~-中心的限制作用。在计算D~-中心的束缚能时，理论工作者们一般采用的是变分法或离散量子蒙特卡罗方法计算D~-中心（文章此处忽略..）的基态能。因为用变分法得到的计算结果的好坏密切依赖于变分波函数的选取，我们将不采用变分法进行计算。我们采用解久期方程的方法来研究D~-中心的束缚态。D.M.Whittaker和A.J.Shields将量子阱中单电子波函数和平面内电子的朗道能级波函数的乘积作为基函数，作线性组合后构成带负电激子的波函数。用这个波函数研究了量子阱中带负电激子的一些性质。我们采用同样的基函数构成在量子阱中的D~-中心的波函数，求解出D~（文章此处忽略..）-中心在强磁场下的各态的体系能和束缚能。与变分法的结果对选取的变分波函数依赖性很大不同，从理论上来沁J北师他人学矾卜毕业论义陈红叶说，只要我们的矩阵展开的足够大，我们的结果就能保证足够高的计算精度。在计算过程中，我们选取的体系是0中心的正施主离子处于GaAS／GaAsAI（其中以的搀杂浓度为0．33）量于阶中心，把量子阶中心选作坐标原点，考虑了在阶中和垒中电子的有效质量的不同，但没有考虑在阶中和垒中介电常数的失配性。在求（文章此处忽略..）解时考虑了对电子在平面内的不同朗道能级的展开。这对于较低磁场来说比只用最低朗道能级进行计算得到的结果更为准确。我什〕计算了在阶宽为10A、20A、30A、50A、70A、100A的有限深和无限深量于阶中的厂中心的束缚态，得到一些二维厂中心所没有的低激发态在强磁场下出现时的阶宽，以及一些态在某一阶宽下出现的临界磁场值。我们得到，D中心的束缚态随着阶宽的增加出现的越来越多，并且出现的临界磁场越来越低。

以上为本篇毕业论文范文强磁场下量子阱中D～-中心的束缚态的介绍部分。

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